Учебная работа № 1957. Расчет поверхностной энергии металлов в рамках моделиобобщенного псевдопотенциала ХейнеАбаренкова

Учебная работа № 1957. Расчет поверхностной энергии металлов в рамках моделиобобщенного псевдопотенциала ХейнеАбаренкова

М.В. Мамонова, Р.В. Потерин, В.В. Прудников, Омский государственный университет, кафедра теоретической физики

В последнее время интенсивно развиваются методы аналитического описания поверхностных свойств твердых тел, основанные на определении энергетического состояния поверхности с привлечением методов квантовой механики. При описании поверхностных явлений в металлах особенно эффективно применяется метод функционала электронной плотности [1,2]. В предлагаемой работе в рамках метода функционала плотности проведен расчет поверхностной энергии для ряда металлов. Исследованы влияния различных приближений, учитывающих дискретность кристаллической структуры и неоднородность электронного газа в поверхностном слое металлов. Для расчета влияния электронионного взаимодействия на величину поверхностной энергии металлов впервые был использован обобщенный псевдопотенциал ХейнеАбаренкова. Проведен сравнительный анализ результатов, полученных с его использованием, с результатами, полученными с привлечением иных моделей, в частности псевдопотенциала Ашкрофта.

Рассмотрим полуограниченный металл, граничащий с вакуумом. При расчете поверхностных свойств определяющей является функция распределения электронной плотности n(z) вблизи поверхности. Она должна удовлетворять требованию экспоненциального затухания вне металла и стремиться к объемному значению электронной плотности внутри металла. Распределение электронной плотности n(z) находится как функция, обеспечивающая минимум функционала полной энергии неоднородной системы. Представим функционал полной энергии в виде градиентного разложения :

(1)

где

(2)

есть плотность энергии однородного электронного газа в атомных единицах, включающая последовательно электростатическую, кинетическую, обменную и корреляционную энергии, а

(3)

где

фермиевский волновой вектор. являются соответственно градиентными поправками второго порядка на неоднородность электронного газа для кинетической энергии в приближении ВейцзекераКиржница и обменнокорреляционной энергии в приближении ВашиштыСингви (VS) [3].

В качестве пробных функций для потенциала и электронной плотности n(z) были выбраны решения линеаризованного уравнения ТомасаФерми:

(4)

где n0 объемная электронная плотность, ступенчатая функция.

В дальнейшем параметр считался вариационным, определяемым при минимизации функционала энергии (1). С физической точки зрения величина представляет собой характерную толщину поверхностного слоя, на котором резко меняется электронная плотность.

Поверхностную энергию металла представим в виде следующей суммы :

(5)

где вклад от электронной системы в рамках модели «желе», когда заряд положительных ионов в металле считается равномерно и непрерывно размазанным по всему объему; возникает от электростатического взаимодействия ионов между собой; связан с разностью в электростатическом взаимодействии электронов с дискретными ионами и с однородным фоном «желе». Для можно воспользоваться аналитическим выражением работы [5]:

(6)

где Z валентность ионов; с расстояние между ближайшими соседями в плоскости параллельной поверхности; d межплоскостное расстояние.

Для вычисления поправки на электронионное взаимодействие воспользуемся широко применяемым в физике металлов обобщенным псевдопотенциалом ХейнеАбаренкова. Явный вид данного псевдопотенциала можно записать следующим образом:

(7)

Псевдопотенциал ХейнеАбаренкова переходит в выражение для другого широко используемого псевдопотенциала Ашкрофта при V0=0. Для получения нами была использована методика, развитая в работе [6], согласно которой

(8)

где имеет смысл среднего по плоскостям от суммы ионных псевдопотенциалов за вычетом потенциала полубесконечного однородного фона заряда. Нами было получено для при d<z<0 следующее выражение:

(9)

Проводя суммирование по ионным плоскостям с z=(i+d/2), i=1,2,… и воспользовавшись периодичностью потенциала , из (8) получим

(10)

Проводя численное интегрирование и минимизацию полной поверхностной энергии (5), определяем параметр , а затем и само значение . В настоящей работе для определения параметров псевдопотенциала ХейнеАбаренкова использовалось условие минимума объемной энергии металла при наблюдаемом равновесном атомном объеме В соответствии с приближением локальной плотности объемная энергия металла выражалась через параметр плотности rs :

(11)

Минимизация данного соотношения по rs приводит к выражению, связывающему V0 и Rm :

(12)

В результате возникает проблема определения второго параметра потенциала (7). Обычно его определяют по сопоставлению расчетов, проведенных с использованием данного псевдопотенциала, с какимилибо эмпирическими характеристиками. В данной работе в качестве такой

Таблица 1

Металл Z n0, d, c, rc, Rm, V0,
ат.ед. ат.ед. ат.ед. ат.ед. эрг/см2 ат.ед. ат.ед. эрг/см2
Na (ОЦК) 1 0.0038 5.71 6.99 1.736 265 1.800 0.529 280
Pb (ГЦК) 4 0.0194 5.38 6.59 1.457 1064 1.355 0.172 560
Al (ГЦК) 3 0.0269 4.92 5.25 0.960 1269 1.150 0.100 1140
Cu (ГЦК) 2 0.0252 3.92 4.80 0.923 898 1.350 0.588 1750
Fe (ОЦК) 4 0.0504 4.84 4.70 0.945 631 1.090 0.343 1910
Cr (ОЦК) 4 0.0492 3.85 4.72 0.956 649 1.120 0.364 2060
Mo (ОЦК) 6 0.0570 4.21 5.16 1.094 887 1.210 0.227 2200

экспериментальной характеристики была использована величина поверхностной энергии. В таблице 1 приведены значения параметров, использованные для расчета поверхностной энергии металлов, и рассчитанные значения параметров псевдопотенциала ХейнеАбаренкова для ряда простых и переходных металлов, дающие в соответствии с развитой методикой значения поверхностной энергии, наиболее хорошо согласующиеся с экспериментальными. Следует заметить, что для определения параметра обрезания rc псевдопотенциала Ашкрофта достаточно использования условия минимальности объемной энергии металла. Получающиеся при этом значения параметра обрезания rc и соответствующие значения поверхностной энергии также приведены в табл. 1. Проведенные нами расчеты поверхностной энергии металлов с использованием псевдопотенциала Ашкрофта и различного типа обменнокорреляционных поправок на неоднородность электронного газа [7] показали, что ни одна из поправок не является универсальной, а модель псевдопотенциала Ашкрофта неприменима для описания поверхностных характеристик благородных и переходных металлов,так как дает для них чересчур заниженные значения. Модель, использующая псевдопотенциал ХейнеАбаренкова, позволяет решить эту проблему. Отсутствие универсальных обменнокорреляционных поправок для металлов в рамках модели псевдопотенциала Ашкрофта [], приводит к значительным трудностям при расчетах адгезионных характеристик. Применение псевдопотенциала ХейнеАбаренкова с единой обменнокорреляционной поправкой в приближении ВашиштыСингви позволяет избежать данных трудностей и позволяет применять данную модель для расчета адгезионных свойств как простых, так и переходных металлов.

Список литературы

Партенский М.Б. Самосогласованная электронная теория металлической поверхности // УФН. 1979. 128. Вып.1. С.69106.

Ухов В.Ф., Кобелева Р.М., Дедков Г.В., Темроков А.И. Электронностатистическая теория металлов и ионных кристаллов. М.:Наука, 1982.

Vashishta P., Singwi K.S. Electron correlations at metallic densities. // Phys.Rev., 1972. B6. N3. P.875887.

Ferrante J., Smith J.R. A theory of adhesional bimetallic interface overlap effects. // Surface Science. 1973. 38. N1. P.7792.

Кобелева Р.М., Гельчинский Б.Р., Ухов В.Ф. К расчету поверхностной энергии металлов в модели дискретного положительного заряда // ФММ. 1978. 48. N1. С.2532.

Вакилов А.Н., Прудников В.В., Прудникова М.В. Расчет решеточной релаксации металлических поверхностей с учетом влияния градиентных поправок на неоднородность электронной системы // ФММ. 1993. 76. N6. С.3848.

Вакилов А.Н., Потерин Р.В. Прудников В.В., Прудникова М.В. Расчет адгезионных характеристик металлов и их расплавов. // ФММ, 1995, 79, N4, с.1322.

Учебная работа № 1957. Расчет поверхностной энергии металлов в рамках моделиобобщенного псевдопотенциала ХейнеАбаренкова

Яндекс.Метрика